表麵張力係數是液體的一個重要參量，測量液體表麵張力的方法有吊環法、拉脫法等，這些都是基於力學平衡來測量液體的表麵張力。光學測量技術具有快速、無損等特點，所以自激光器發明以來，光學測量技術廣泛應用於各種物理參量的測量，陝西師範大學苗潤才教授用激光幹涉法測量液體的表麵張力係數，實現了液體表麵張力係數的光學測量，並首次觀察到穩定的液體表麵張力波的激光衍射現象。小黄片入口嚐試用激光衍射法測量了液體表麵張力係數，實驗采集了清晰、穩定的液體表麵張力波的激光衍射圖樣，建立一種液體的表麵張力係數測量的光學測量方法，此方法具有非接觸、無損的特點。

1實驗裝置和實驗結果

實驗裝置圖如圖1所示，低頻信號發生器的輸出驅動表麵張力波激發器，控製表麵張力波激發器的頻率，激發器在液體表麵上產生頻率可控的表麵張力波，液體表麵張力波的振幅可以通過調節激發器的輸入功率來調節。液體樣品為蒸餾水。光源為He-Ne激光器，激光束斜入射到產生液體表麵張力波的液麵上，調整激光的入射方向，使得光斑長軸方向和液體表麵張力波的傳播方向一致。為了得到清晰的衍射圖樣，需要選擇合適的入射角和觀察距離，為了使得衍射條紋間距更好分辨，盡量增大激光的入射角。激光的波長為632.8nm,實驗中入射角為1.45 rad,衍射圖樣用CCD采集。

圖1實驗裝置圖

調整好實驗參數，小黄片入口采集表麵張力波的激光衍射圖樣。圖2為頻率為180 Hz的表麵張力波在不同振幅下采集的圖樣。從圖2中可看到衍射條紋十分清晰、穩定，條紋的對比度非常高。

圖2頻率為180 Hz時不同振幅下的衍射圖樣

2理論分析

如圖3所示，不考慮複雜的液體表麵張力波諧波等因素，可以把液體表麵張力波簡單的看成是正弦波：

Y=hsin（ωt-kx）（1）

上式中λ為入射激光波長，j為虛數單，L為激光光斑在液體表麵張力波傳播方向的寬度，rect表示矩形函數。

圖3液麵波動示意圖

由（3）式可得觀察區衍射條紋的相對光強分布的表達式為

由液體的色散關係：

上式中α是液體的表麵張力係數，g是重力加速度，ρ是液體的密度，k為表麵張力波的波數。（5）式建立了液體表麵張力和液體表麵張力波之間的關係。微小振幅的液體表麵張力波的回複力主要是液體的表麵張力，此時液體表麵張力波是表麵張力波，因此可以忽略液體重力的影響，上式可以近似為

理論分析上，還可以根據物理光學知識，利用光柵方程分析光的衍射情況，根據衍射條紋的特征，求解光柵常數。斜入射的情況下，光柵方程為

d（sinθ-sinφ）=kλ（7）

d為光柵常數，在此情況下，光柵常數即為液體表麵張力波的波長，θ為斜入射角，φ為衍射角，k為衍射級次，λ為光波的波長。通過測量觀測距離、衍射條紋的間距等量可求出衍射角和光柵常數。再根據液體的色散關係（5）式，求得液體表麵張力。具體的測量和求解過程，這裏不再贅述。

3實驗結果及其分析

按照圖1所示的實驗裝置，選擇合適的入射角θ和觀察距離z,並控製好液體表麵張力波的振幅，以便在觀察屏上出現清晰的衍射條紋。圖2為表麵張力波頻率為180 Hz時，在不同振幅下采集的衍射圖樣。從圖2中可以發現：不同振幅下，各級條紋的相對強度不同，但是條紋的中心位置、條紋間距不隨振幅變化。實驗發現，衍射條紋的間距和液體表麵張力波的波長有關，條紋的強度和液體表麵張力波的振幅有關，這和理論分析吻合，由（4）式可知，表麵張力波的波長確定條紋中心位置，β（即和液體表麵波的振幅緊密相關）確定衍射條紋的相對強度。λ、z、θ為已知實驗參量，實驗中測得一級條紋中心到零級條紋中心之間的距離x′，通過（4）式的關係，便可以求出表麵張力波的波長，由波長可以求得表麵張力波的波數k,再通過（6）式可以求得液體的表麵張力係數。

4結論

（1）實驗中觀察到穩定、清晰的表麵張力波激光衍射圖樣。

（2）理論上分析了表麵張力波的光衍射效應，得到了衍射光場的解析表達式。根據衍射光場和表麵張力波之間的關係，進一步可求得液體的表麵張力係數。

（3）基於液體表麵張力波光衍射效應，建立了測量液體表麵張力的實驗裝置，該方法具有實時、無損和簡單實用的特點。